Закон симметрии кристаллов. Атомная структура твердых тел. Экспериментальная работа «Выращивание кристаллов»

25.04.2024 Планета Земля

Внешний вид кристаллов, полученных различными методами, например выращенных из расплава или раствора, может заметно отличаться друг от друга. В то же время одним из первых открытий в кристаллографии было установление факта, что утлы между гранями кристалла одного и того же вещества неизменны. Такое постоянство углов, как теперь известно, обусловлено закономерным расположением атомов или групп атомов внутри кристалла, то есть наличием некоей симметрии в расположении атомов в кристаллическом твердом теле.

Трансляционная симметрия. Понятие трансляционной симметрии кристалла означает, что в кристалле можно выбрать некоторую наименьшую часть, называемую элементарной ячейкой, пространственным повторением которой - трансляцией - потрем направлениям (вдоль граней ячейки) образуется весь кристалл. Понятия трансляционной симметрии и элементарной ячейки кристалла явились научным обобщением того экспериментального факта, что у кристаллов одного и того же вещества можно мысленно выделить базовый геометрический элемент, из которого можно сконструировать весь кристалл. Глубокий научный смысл этих понятий был выявлен позже, с развитием методов рентгеноструктурного анализа твердых тел.

Элементарная ячейка может содержать одну или несколько молекул, атомов, ионов, пространственное расположение которых в ячейке фиксировано. Элементарная ячейка электрически нейтральна. Если повторяющуюся в кристалле элементарную ячейку представить точкой, то в результате трансляционного повторения этой точки по трем направлениям (не обязательно перпендикулярным) получится трехмерное множество точек, называемое кристаллической решеткой вещества. При этом сами точки называют узлами кристаллической решетки. Кристаллическую решетку можно охарактеризовать векторами основных трансляций а { и а 2 , как показано для двумерного случая на рис. 1.14.

Как видно на рис. 1.14, выбор векторов основных трансляций не является однозначным. Главное, чтобы положение всех эквивалентных точек кристаллической решетки можно было описать линейной комбинацией векторов основных трансляций. При этом совокупность всех векторов решетки образует решетку Браве кристалла. Концы векторов решетки определяют положение узловых точек в решетке.

Рис. 1.14. Варианты возможного выбора векторов трансляций а 1 и а 2 и примитивной решетки (варианты 1,2,3,4)

Параллелепипед, построенный на векторах основных трансляций, называют примитивной ячейкой кристалла, выбор которой в кристалле также неоднозначен. Элементарную ячейку 4 на рис. 1.14, построенную через середины векторов трансляций, называют ячейкой Вигнера - Зейтца.

Кристаллографические индексы. Если в элементарной ячейке J?двумерной кристаллической решетки, показанной на рис. 1.14, провести отрезки прямых линий, параллельные вектору а 2 и проходящие через узлы а и |3, то они разделят вектор я, на три равные части. При трансляции ячейки 3 вдоль векторов трансляций а { и а 2 кристаллическая решетка заполнится прямыми линиями, причем все узлы кристаллической решетки окажутся на этих линиях. Аналогичную операцию можно осуществить и в трехмерной кристаллической решетке, проведя через нее систему плоскостей, причем и в этом случае все узлы трехмерной кристаллической решетки окажутся на этих плоскостях. Указанные плоскости носят название кристаллографических плоскостей решетки. Очевидно, что через кристаллическую решетку можно провести множество различных семейств кристаллографических плоскостей. Очевидно также, что чем меньше расстояние между плоскостями в семействе, тем меньшая плотность попадающих на каждую плоскость (изданного семейства плоскостей) узлов кристаллической решетки.

Кристаллографические плоскости характеризуют индексами Миллера, обозначаемыми тремя числами, заключенными в круглые скобки (hkl ). Эти числа равны количеству отрезков, на которые семейство кристаллографических плоскостей делят векторы основных трансляций. Если плоскости параллельны какому-либо вектору трансляции, то значение соответствующего индекса Миллера равно нулю. Если плоскости пересекают отрицательное направление какого-либо вектора трансляции, то соответствующему индексу присваивают отрицательное значение, ставя черточку над этим индексом. Сказанное для двумерной кристаллической решетки, с приведенными семействами плоскостей (10), (01) и (12), а также плоскостью из семейства (12), хорошо проиллюстрировано на рис. 1.15.

Рис. 1.15. Кристаллографические плоскости , d - алмазная плоскость скольжения ; г - то же в плоскости рисунка.

В табл. 2 даны интернациональные символы всех 230 пространственных группв соответствии с их принадлежностью к одной из 7 сингоний и классу точечнойсимметрии.

Трансляц. компоненты операций микросимметрии пространственных группмакроскопически в точечных группах не проявляются; напр., винтовая осьв огранке кристаллов проявляется как соответствующая по порядку простаяповоротная ось. Поэтому каждая из 230 групп макроскопическисходственна (гомоморфна) с одной из 32 точечных групп. Напр., на точечнуюгруппу - ттт гомоморфно отображаются 28 пространственных групп.

Обозначения Шёнфлиса пространственных групп - это обозначение соответственнойточечной группы (напр.,, табл. 1), к-рому сверху приписан принятый исторически , . В международныхобозначениях указывается символ решётки Браве и порождающие операции симметриикаждой группы -и т. д. Последовательность расположения пространственных групп в табл.2 в международных обозначениях соответствует номеру (верхнему индексу)в обозначениях Шёнфлиса.

Рис. 7. Изображение группы -Рпта в Интернациональных таблицах.

Если задать внутри элементарной ячейки к.-н. точку х (x 1 x 2 x 3), то операции симметрии преобразуют её в симметрично равные ей точкиво всём кристаллич. пространстве; таких точек бесконечное . Нодостаточно описать их положение в одной элементарной ячейке, и эта совокупностьуже будет размножаться трансляциями решётки. Совокупность точек, выводимыхиз данной операциями g i группы G - х 1 ,x 2 ,...,x n-1 , наз. правильной системой точек (ПСТ).На рис. 7 справа дано расположение элементов симметрии группы ,слева - изображение ПСТ общего положения этой группы. Точки общего положения- это такие точки, к-рые не расположены на элементе точечной симметриипространственной группы. Число (кратность) таких точек равно порядку группы. у= 1/4 и 3/4. Если же точка попадает на плоскостьт, то она этой плоскостью не удваивается, как в случае точек общего положения, Для каждой пространственной группы имеются свои совокупности ПСТ. Правильнаясистема точек общего положения для каждой группы одна. Но нек-рые из ПСТчастного положения могут оказаться одинаковыми для различных групп. В Интернациональныхтаблицах указаны кратность ПСТ, их симметрия и координаты и все др. характеристикикаждой пространственной группы. Важность понятия ПСТ состоит в том, чтов любой кристаллич. структуре, принадлежащей данной пространственной группе,

Подгруппы групп симметрии кристаллов. Если часть операции к.-л. сама образует группу G r (g 1 ,...,g m),, то последняя наз. подгруппой первой. Напр., подгруппами точечной группы32 (рис. 1, а) являются группа 3 и группа 2. Также и средипространств. групп существует иерархия подгрупп. Пространственные группымогут иметь в качестве подгрупп точечные группы (таких пространственныхгрупп 217) и подгруппы, к-рые являются пространственными группами болеенизкого порядка. Соответственно существует иерархия подгрупп.

Большинство пространственных групп симметрии кристаллов различны междусобой и как абстрактные группы; число абстрактных групп изоморфных 230пространственным группам равно 219. Абстрактно равными оказываются 11 зеркально-равных(энантиоморфных) пространственных групп - одна лишь с правыми, другие слевыми винтовыми осями. Таковы, напр., P 3 1 21 и P 3 2 21.Обе эти пространственные группы гомоморфно отображаются на точечную группу32, к к-рой принадлежит , но кварц соответственно бывает правый илевый: симметрия пространственной структуры в этом случае выражается макроскопически, Роль пространственных групп симметрии кристаллов. Пространственныегруппы симметрии кристаллов- основа теоретич. кристаллографии, дифракционныхи иных методов определения атомной структуры кристаллов и описания кристаллич. Дифракционная картина, получаемая методом рентгенографии, нейтронографии или электронографии, позволяет установить симметрийные и геом. обратной решётки кристалла, а следовательно и самойструктуры кристалла. Так определяют точечную группу кристалла и элементарнуюячейку; по характерным погасаниям (отсутствие определённых дифракционныхрефлексов) определяют тип решётки Браве и принадлежность к той или инойпространственной группе. Размещение атомов в элементарной ячейке находятпо совокупности интенсивностей дифракционных рефлексов.

Большую роль играют пространственные группы в кристаллохимии. Определеноболее 100 тыс. кристаллич. структур неорганич., органич. и биологич. соединений. Рсс2, P4 2 cm,P4nc 1 , Р6тп. Теория, объясняющая распространённость техпли иных пространственных групп, учитывает размеры составляющих структуруатомов, понятия плотной упаковки атомов или молекул, роль «упаковочных»элементов симметрии - плоскостей скольжения и винтовых осей.

В физике твёрдого тела используется теория представлений групп с помощьюматриц и спец. ф-ций, для пространственных групп эти ф-ции периодичны. структурных фазовых переходов2-го рода пространственнаягруппа симметрии менее симметричной (низкотемпературной) фазы являетсяподгруппой пространственной группы более симметричной фазы и фазовый переходсвязан с одним из неприводимых представлений пространственной группы высокосимметричнойфазы. Теория представлений позволяет также решать задачи динамики кристаллическойрешётки, её электронной и магн. структур, ряда физ. свойств. В теоретич. Симметрия проекций, слоев и цепей. Проекции кристаллич. структурна плоскость описываются плоскими группами ,их число - 17. Для описания трёхмерных объектов, периодических в 1 или2 направлениях, в частности фрагментов структуры кристаллов, могут бытьиспользованы группы - двумерно периодические и - одномерно периодические. Эти группы играют важную роль в изучении биологич. описываютстроение биологич. мембран, группы -цепных молекул (рис. 8, а), палочкообразных вирусов, трубчатых кристалловглобулярных белков (рис. 8, б), в к-рых уложены согласноспиральной (винтовой) симметрии, возможной в группах (см. Биологический кристалл).

Рис. 8. Объекты со спиральной симметрией: а - молекула ДНК; б - трубчатыйкристалл белка фосфорилазы (электронно-микроскопический снимок, увеличение220 000).

Структура квазикристаллов. Квазикристалля (напр., А1 86 Мn 14)имеют икосаэдрич. точечную симметрию (рис. 5), к-рая невозможна в кристаллнч. Обобщённая симметрия. В основе определения симметрии лежит понятиеравенства (1,б) при преобразовании (1,а). Однако физически (и математически)объект может быть равен себе по одним признакам и не равен по другим. Напр.,распределение ядер и электронов в кристалле антиферромагнетика можноописать с помощью обычной пространственной симметрии, но если учесть распределениев нём магн. моментов (рис. 9), то «обычной», классич. симметрии уже недостаточно.

Рис. 9. Распределение магнитных моментов (стрелки) в элементарнойячейке ферримагнитного кристалла, описываемое с помощью обобщённой симметрии.

В антисимметрии в дополнение к трём пространственным переменным х 1 ,х 2 , х 3 вводится добавочная, 4-я переменная . Это можно истолковать таким образом, что при преобразовании (1,а) функция F может быть не только равна себе, как в (1,б), но и «антиравна»- изменит знак. Существует 58 групп точечной антисимметрии и 1651 пространственная группа антисимметрии (шубнпковскиегруппы).

Если добавочная переменная приобретает не два значения, а больше (возможны 3,4,6,8, ..., 48), то возникает т. н. цветная симметрия Белова.

Так, известна 81 точечная группа и 2942 группы . Осн. приложения обобщённой симметрии в кристаллографии - описание магн. Найдены и др. группы антисимметрии (кратной и др.). Теоретически выведеныи все точечные и пространственные группы четырёхмерного пространства иболее высоких измерений. На основе рассмотрения симметрии (3 + К)-мерногопространства можно также описывать несоразмерные в трёх направлениях модулиров. Несоразмерная структура).

Др. обобщение симметрии - симметрия подобия, когда равенство частейфигуры заменяется их подобием (рис. 10), криволинейная симметрия, статистич. твёрдых растворов, жидких кристаллов и др.

Рис. 10. Фигура, обладающая симметрией подобия. Большой Энциклопедический словарь

Закономерность атомного строения, внешней формы и физических свойств кристаллов, заключающаяся в том, что кристалл может быть совмещён с самим собой путём поворотов, отражений, параллельных переносов (трансляций) и других преобразований симметрии … Энциклопедический словарь

Свойство кристаллов совмещаться с собой в различных положениях путём поворотов, отражений, параллельных переносов либо части или комбинации этих операций. Симметрия внешней формы (огранки) кристалла определяется симметрией его атомного… …

Закономерность атомного строения, внеш. формы и физ. свойств кристаллов, заключающаяся в том, что кристалл может быть совмещён с самим собой путём поворотов, отражений, параллельных переносов (трансляций) и др. преобразований симметрии, а также… … Естествознание. Энциклопедический словарь

Симметрия кристаллов - свойство кристаллов совмещаться с собой поворотом, отражением, параллельным переносом или комбинацией этих операций. Симметрия внешней формы (огранки) определяется симметрией его атомного строения, которая обусловливает также и … Энциклопедический словарь по металлургии

Симметрия (от греч. symmetria ‒ соразмерность) в математике, 1) симметрия (в узком смысле), или отражение (зеркальное) относительно плоскости a в пространстве (относительно прямой а на плоскости), ‒ преобразование пространства (плоскости), при… … Большая советская энциклопедия

Хар ка молекулы, определяемая совокупностью возможных операций точечной симметрии для её равновесной конфигурации. Четыре операции точечной симметрии (вращение вокруг оси на нек рый угол, меньший или равный 360°; отражение от плоскости; инверсия… … Физическая энциклопедия

I Симметрия (от греч. symmetria соразмерность) в математике, 1) симметрия (в узком смысле), или отражение (зеркальное) относительно плоскости α в пространстве (относительно прямой а на плоскости), преобразование пространства… … Большая советская энциклопедия

- (от греч. соразмерность), понятие, характеризующее переход объектов в самих себя или друг в друга при осуществлении над ними оп редел. преобразований (преобразований С.); в широком смысле свойство неизменности (инвариантности) некоторых… … Философская энциклопедия

- (от греч. symmetria соразмерность) законов физики. Если законы, устанавливающие соотношение между величинами, характеризующими физ. систему, или определяющие изменение этих величин со временем, не меняются при определённых операциях… … Физическая энциклопедия, Е.С. Федоров. В издание вошли классические работы Евграфа Степановича Фёдорова по кристаллографии. Крупнейшее достижение Е. С. Фёдорова - строгий вывод всех возможных пространственных групп (1891 год). Тем…

МОУ «Средняя общеобразовательная школа №24»

город Подольск

Московская область

Доклад

« Симметрия кристаллов »

Выполнила:

Орлова

Ольга Романовна,

ученица 10 класса «Г»

Научный руководитель:

Елющев Олег Владимирович,

учитель

математики

2012 год.

План.

I Вступление. Понятие симметрии.

II Основная часть.

1)равные части и фигуры в геометрии и в кристаллографии;

2)кристаллы и их строение;

3)элементарные ячейки к кристалле;

4)симметрия и анизотропия кристаллических многогранников;

5)симметрия и ее элементы;

6)группы или виды симметрии;

7)сингонии кристаллов;

9)симметрия реальных кристаллов;

III Вывод. Симметрия как кристаллофизический метод исследования.

Симметрия кристаллов.

Греческое слово "симметрия" в переводе на русский язык означает "соразмерность". В целом же, симметрию можно определить как способность к закономерному повторению фигурой своих частей. Представление о симметрии широко распространено в повседневной жизни. Симметричными называются, например, венчики цветов, крылья бабочки, снежные звездочки. Человечество издавна пользовалось понятием о симметрии, применяя его в самых разнообразных областях своей деятельности. Однако математическая разработка учения о симметрии была осуществлена лишь во второй половине XIX века.

Симметричная фигура должна состоять из закономерно повторяющихся равных частей. Поэтому в основе представления о симметричных фигурах лежит понятие о равных частях.

"Две фигуры называются взаимно равными, если для каждой точки одной фигуры имеется соответственная точка другой фигуры, причем расстояние между двумя любыми точками одной фигуры равно расстоянию между двумя соответственными точками другой".

Понятие равенства фигур, согласно данному определению, значительно шире соответственного понятия, принятого в элементарной геометрии. В элементарной геометрии равными называются обычно такие фигуры, которые при наложении одна на другую совпадают всеми своими точками. В кристаллографии равными считаются не только такие совместимо - равные фигуры, но также фигуры, относящиеся друг к другу как предмет и его зеркальное отражение.

До сих пор говорилось о геометрических фигурах. Переходя к кристаллам, надо помнить, что они представляют собой реальные тела и что равные их части должны быть не только геометрически равными, но и физически одинаковыми.

Вообще же кристаллами обычно называются твердые тела, образующиеся в природных или лабораторных условиях в виде многогранников.

Поверхность таких многогранников ограничена более или менее совершенными плоскостями - гранями, пересекающимися по прямым линиям - ребрам. Точки пересечения ребер образуют вершины.

Геометрически правильная форма кристаллов обуславливается, прежде всего, их строго закономерным внутренним строением.

Во всех кристаллических структурах можно выделить множество одинаковых атомов, расположенных наподобие узлов пространственной решетки. Чтобы представить себе такую решетку, необходимо мысленно заполнить пространство без остатка множеством равных параллелепипедов, параллельно ориентированных и смежных по целым граням. Простейший пример подобных параллелепипедальных систем представляет собой совокупность кубиков или кирпичиков, вплотную приложенных друг к другу. Если в таких воображаемых параллелепипедах выделить соответственные точки, например, их центры или любые другие точки, то можно получить так называемую пространственную решетку. Выделенные соответственные точки называются узлами. В реальных структурах кристаллов места узлов пространственных решеток могут заниматься отдельными атомами, ионами или группами атомов.

Решетчатое строение характерно для всех кристаллов без исключения.

Таким образов, наиболее полное определение кристалла будет звучать так: кристаллами называются все твердые тела, в которых частицы (атомы, ионы, молекулы) расположены закономерно в виде узлов пространственных решеток.

Твердые тела, в которых частицы располагаются беспорядочно, называются аморфными. Примерами аморфных образований служат стекла, пластмассы, смолы, клей. Аморфное вещество не является устойчивым и обнаруживает с течением времени тенденцию к кристаллизации. Так стекло "закристаллизовывается", образуя агрегаты мелких кристаллов.

Примерами кристаллов могут служить кубики поваренной соли, заостренные на концах шестигранные призмы горного хрусталя, восьмигранники алмаза, двенадцатигранники граната.

В современном описании минерала обязательно указываются параметры его элементарной ячейки - наименьшей группы атомов, параллельным перемещением которой можно построить всю структуру данного вещества. Несмотря на то что количество атомов в элементарной ячейке и их тип у каждого минерала различны, в природных кристаллах существует всего семь типов элементарных ячеек, которые, повторяясь миллионы раз в трехмерном пространстве, образуют различные кристаллы. Каждый тип ячейки соответствует определенной сингонии, что позволяет разделить все кристаллы на семь групп.

Облик кристаллов во многом зависит от формы элементарных ячеек и их расположения в пространстве. Из кубических элементарных ячеек можно получить большие кубические кристаллы. В то же время ступенчатое расположение "кубиков" позволяет создавать более сложные формы.

Элементарные ячейки всегда выстраиваются таким образом, что грани растущего кристалла и образуемые ими углы располагаются не случайно, а в правильном порядке. Каждый тип грани имеет определенное положение относительно оси, плоскости или центра симметрии, которыми обладает тот или иной минерал. Кристаллография основана на законах симметрии, в соответствии с которыми проводится классификация кристаллов по определенным сингониям.

В природе, в научных и заводских лабораториях кристаллы растут в виде красивых, правильных многогранников с плоскими гранями и прямыми ребрами. Симметрия и правильность внешней формы природных кристаллических многогранников - отличительная особенность кристаллов, но не обязательная. В заводских и лабораторных условиях часто выращивают кристаллы не многогранные, но их свойства от этого не изменяются. Из природных и искусственно выращенных кристаллов вырезают пластинки, призмы, стержни, линзы, в которых уже нет следов внешней многогранной формы кристалла, но сохраняется удивительная симметрия структуры и свойств кристаллического вещества.

Опыт показывает, что если поместить обломок или пластинку из кристалла в раствор или расплав того же вещества и дать им возможность свободно расти, то опять вырастет кристалл в форме правильного, симметричного многоугольника. Это происходит из-за того, что скорость роста кристаллов в разных направлениях различна. Это лишь один пример анизотропии физических свойств кристалла.

Анизотропия и симметрия - характерные особенности кристаллов, обусловленные закономерностью и симметрией их внутреннего строения. В кристаллическом многограннике и в вырезанной из него пластинке одинаково закономерное, симметричное, периодическое расположение частиц. Частицы, из которых сложены кристаллы, образуют правильные, симметричные ряды, сетки, решетки.

Камни, металлы, химические продукты - органические и неорганические, в том числе такие сложные, как волокна хлопка и искусственного шелка, кости человека и животных, и, наконец, такие сложно организованные объекты, как вирусы, гемоглобин, инсулин, ДНК и многие другие, имеют закономерное внутреннее строение. Каждому кристаллическому веществу присущи определенный порядок, характерный "узор" и симметрия в расположении частиц, установившиеся расстояния между частицами, причем все эти закономерности можно определить качественно и количественно.

Все сказанное относится к идеально развитым кристаллам. Но в природе редко встречаются совершенные геометрические формы. Чаще всего кристаллы деформируются в результате неравномерного развития граней или имеют прерывистые, изогнутые линии, сохраняя при этом углы между различными гранями. Кристаллы могут расти в виде геометрически упорядоченных агрегатов или в полном беспорядке. Нередко минералы демонстрируют сочетание различных кристаллографических форм. Иногда росту кристалла мешают определенные препятствия, из-за чего внутренняя кристаллическая структура не находит идеального отражения во внешней форме, и минерал образовывает незакономерные сростки ил плотные массы. Вместе с тем, согласно закону постоянства гранных углов, в кристаллах определенного вещества и величина граней, и форма их могут изменяться, но углы между соответственными гранями остаются постоянными. Поэтому при изучении симметрии и вообще геометрии реальных кристаллов необходимо основываться на углах между гранями.

Знакомясь с данным разделом кристаллографии, не обойтись без использования геометрически правильных многогранников, представляющих идеализированные модели тех или иных кристаллов.

Учение о симметрии кристаллов основывается на геометрии. Однако своим развитием этот раздел науки обязан главным образов ученым, работавшим в области кристаллографии. Наиболее блестящие достижения связаны с именами кристаллографов, среди которых выделяются фамилии двух русских академиков - А.В.Гадолина и Е.С.Федорова.

Теперь необходимо рассказать о самой симметрии и ее элементах. В определении симметрии упоминалось о закономерном повторении равных частей фигур. Для уточнения понятия об указанной закономерности пользуются воображаемыми вспомогательными образами (точками, прямыми, плоскостями), относительно которых правильно повторяются равные части фигур. Такие образы носят название элементов симметрии.

Примерами упомянутых элементов являются: центр инверсии, оси и плоскости симметрии.

Чтобы охарактеризовать ту или иную ось, необходимо выяснить величину наименьшего угла поворота, приводящего фигуру в совмещение. Такой угол носит название элементарного угла поворота оси.

Элементарный угол поворота любой оси симметрии содержится целое число раз в 360°:

где n - целое число, называющееся порядком (наименованием) оси.

Порядок оси симметрии отвечает числу, показывающему, сколько раз элементарный угол поворота содержится в 360°. Одновременно порядок оси дает число совмещений фигуры самой с собой при полном повороте вокруг данной оси.

Каждой оси соответствует свой элементарный угол поворота:

при n =1 α=360°

n =2 α=180°

n =3 α=120°

n =4 α=90°

n =5 α=72°

n =6 α=60° и т.д.

В геометрии существует бесконечный ряд осей различных целых наименований. Однако симметрия кристаллов описывается конечным набором осей. Их число ограничивается фактом существования пространственной решетки. Решетка накладывает запрет на реализацию в кристаллах осей пятого порядка и осей выше шестого порядка.

Кроме того, существуют так называемые инверсионные оси.

Подобный элемент симметрии представляет как бы совокупность простой оси симметрии и центра инверсии, действующих не порознь, а совместно. Участвуя лишь в качестве составной части инверсионной оси, центр инверсии может не проявляться в виде самостоятельного элемента симметрии. На всех моделях, где приходится определять инверсионные оси, центра инверсии нет.

В кристаллографии совокупность элементов симметрии называют видом симметрии кристаллического многогранника.

Все группы (виды) симметрии кристаллов получил в 1820 г. немецкий профессор минералогии И.Гессель. Их оказалось 32. Однако его результаты не были замечены научной общественностью отчасти по причине неудачного изложения, отчасти потому, что статья Гесселя была опубликована в малодоступном издании.

Независимо от Гесселя вывод 32 групп (видов) симметрии кристаллов осуществил в 1867 году российский академик, профессор Артиллерийской академии, кристаллограф - любитель, генерал А.В.Гадолин. Его работа была сразу высоко оценена специалистами.

Группы симметрии кристаллов или, как их принято называть, виды симметрии, удобно разделить на системы, объединяющие группы со сходными элементами симметрии. Таких систем шесть - триклинная, моноклинная, ромбическая, тетрагональная, гексагональная и кубическая.

Кристаллографы, изучающие внешнюю форму кристаллов и их строение, часто выделяют из гексагональной системы тригональные кристаллы. Таким образом, все кристаллы при этом делятся на семь сингоний (от греческого "син" - вместе, "гония" - угол): триклинную, моноклинную, ромбическую, тригональную, тетрагональную, гексагональную и кубическую. В кристаллографии сингонией называется группа видов симметрии, обладающих одним или несколькими сходными элементами симметрии при одинаковом числе единичных направлений. Существенно отметить, что пространственные решетки, относящиеся к кристаллам одной и той же сингонии, должны обладать элементарными ячейками с одинаковой симметрией.

Названия сингоний объясняются следующим образом: в кристаллах триклинной сингонии все три угла между ребрами параллелепипеда являются косыми [клино (греч.) - наклонять]. В кристаллах моноклинной сингонии между указанными ребрами имеется лишь один косой угол (два другие - прямые). Ромбическая сингония характеризуется тем, что относящиеся к ней простые формы нередко имеют форму ромбов.

Названия "тригональная", "тетрагональная", "гексагональная" сингонии указывают на типичную симметрию относящихся сюда кристаллов. Тригональная сингония часто называется ромбоэдрической, так как для большинства видов симметрии этой сингонии характерна простая форма, называемая ромбоэдром.

Кристаллам кубической сингонии свойственны пространственные решетки, элементарные параллелепипеды которых по форме представляют кубы.

Триклинная сингония. Сингония с самыми примитивными кристаллическими формами и очень простой симметрией. Характерной формой триклинной сингонии является косоугольная призма. Типичные представители: бирюза и родонит.

Моноклинная сингония. Характерны призмы с параллелограммом в основании. К моноклинной сингонии относятся кристаллы таких минералов, как алебастр, малахит, нефрит.

Ромбическая сингония. Характерными формами являются ромбическая призма, пирамида и бипирамида. Среди типичных минералов этой сингонии топаз, хризоберилл, оливин.

Тригональная сингония. Простыми формами являются тригональные призмы, пирамиды, бипирамиды, а также ромбоэдры и скаленоэдры. Примером минералов тригональной сингонии служат кальцит, кварц, турмалин.

Гексагональная сингония. Типичные формы: 6- или 12- гранные призмы, пирамиды и бипирамиды. В этой сингонии выделяются берилл, ванадинит (используется как руда ванадия).

Тетрагональная сингония. Простыми формами являются тетрагональные призмы, пирамиды и бипирамиды. В этой сингонии кристаллизуются циркон и рутил.

Кубическая сингония. Простые формы: куб, октаэдр, тетраэдр. В кубической сингонии кристаллизуются флюорит, алмаз, пирит.

Сингонии, в свою очередь, группируются в три категории: низшую, среднюю, высшую.

Кристаллы низшей категории характеризуются наличием нескольких единичных направлений (единственное, не повторяющееся в кристалле направление называется единичным) и отсутствием осей симметрии порядка выше 2. Сюда относятся три сингонии: триклинная, моноклинная и ромбическая.

Кристаллы средней категории обладают одним единичным направлением, совпадающим с единственной осью порядка выше 2. Сюда также принадлежат три сингонии: тригональная, тетрагональная и гексагональная.

В кристаллах высшей категории при отсутствии единичных направлений всегда имеется несколько осей порядка выше 2. Сюда относится одна кубическая сингония.

До сих пор рассматривались идеализированные модели кристаллических многогранников.

Значительно сложнее определять симметрию реальных кристаллов. Выше отмечалось неравномерное развитие симметричных граней кристаллов вследствие неодинакового притока к ним питающего раствора. В связи с этим куб реального кристалла нередко получает форму уплощенного или вытянутого параллелепипеда. Мало того, иногда наблюдается даже частичное отсутствие симметричных граней. Поэтому, исходя из внешних форм реальных кристаллов, легко ошибочно понизить их действительную симметрию.

На помощь здесь приходят точные измерения углов между гранями, по которым нетрудно восстановить истинную симметрию многогранника. Однако нередко происходят и обратные ошибки, когда кристаллам приписывается более высокая симметрия по сравнению с действительной.

Также интересно, что одни и те же вещества при разных условиях могут образовывать совершенно разные кристаллические структуры, а следовательно, и разные минералы. Ярким примером служит углерод: если у него гексагональная сингония, то образуется графит, если кубическая - алмаз.

Итак, симметрия, периодичность и закономерность структуры - основные характеристики кристаллического состояния вещества.

То, как кристалл устроен изнутри, неизбежно отражается на его внешнем облике и на его форме. Форма кристалла позволяет предполагать, в каком порядке соединились частицы в его структуре. И конечно, можно с большой уверенностью говорить, что в октаэдрическом кристалле флюорита, шестиугольной пластинке графита и пластинчатом кристалле барита частицы расположены по-разному. А вот в "кубиках" галита и галенита они размещаются очень похоже, хотя эти минералы имеют разный химический состав.

Все эти отличия и сходства помогает описать симметрия.

Однако симметрия не ограничивается выявлением закономерностей в расположении частиц в пространственных решетках и во внешней форме кристаллов. Кроме того, все физические свойства тесным образом связаны с симметрией. Она определяет, какими физическими свойствами может или не может обладать той или иной кристалл. Она диктует количество независимых величин, необходимых для полной характеристики данного физического свойства, и направления их измерений по отношению к элементам симметрии, т.е. определяет характер анизотропии физических свойств. Более того, оказалось возможным приписать симметрию математическим величинам - скалярам, векторам, описывающим физические свойства кристаллов. И, наконец, самим физическим явлениям в кристаллах можно приписать ту или иную симметрию, совпадающую с симметрией математических величин, которые описывают эти явления.

Список литературы

1. А.С.Сонин. "Курс макроскопической кристаллофизики", М., "Наука", 2006г.

2. М.П.Шаскольская. "Кристаллография", М., "Высшая школа", 1984 г.

3.Г.М.Попов, И.И.Шафрановский. "Кристаллография", М.,"Высшая школа",1972 г.

4. М.Аксенова, В.Володин. Энциклопедия для детей. Геология, М., "Аванта +", 2006 г.

5.А.Жаркова. "Минералы. Сокровища земли", М., "Де Агостини", 2009 г.

Пояснительная записка.

Темой моего реферата является симметрия кристаллов. Цель моего реферата - рассказ о симметрии кристаллов. Задачами моей работы являются изучение элементов симметрии, рассказ о значении симметрии в изучении свойств кристаллов, обобщение полученных данных. Предметом моего исследования являются кристаллы. Во время проведения исследования я пользовалась разнообразной литературой. Одним из главных источников была книга М.П.Шаскольской "Кристаллография", содержавшая много статей о строении кристаллов и самой симметрии. Также я пользовалась книгой Г.М.Попова, И.И.Шафрановского "Кристаллография", где нашла большое количество интересной информации. Для более подробного анализа и рассказа о симметрии кристаллов я использовала другую литературу, журналы и энциклопедии.

Тезисы.

В кристаллографии равными считаются не только такие совместимо - равные фигуры, но также фигуры, относящиеся друг к другу как предмет и его зеркальное отражение.

Все кристаллы построены из материальных частиц, геометрически правильно расположенных в пространстве. Упорядоченное распределение атомов, ионов, молекул отличает кристаллическое состояние от некристаллического, где степень упорядоченности совершенно ничтожна.

Кристаллами называются все твердые тела, в которых частицы (атомы, ионы, молекулы) расположены закономерно в виде узлов пространственных решеток.

Анизотропия и симметрия - характерные особенности кристаллов, обусловленные закономерностью и симметрией их внутреннего строения.

Элементами симметрии называются вспомогательные геометрические образы (точки, прямые, плоскости), с помощью которых обнаруживается симметрия фигур.

Центром инверсии называется особая точка внутри фигуры, характеризующаяся тем, что любая проведенная через нее прямая по обе стороны от нее и на равных расстояниях встречает одинаковые (соответственные) точки фигуры. Подобная точка в геометрии называется центром симметрии.

Плоскостью симметрии называется такая плоскость, которая делит фигуру на две зеркально - равные части, расположенные относительно друг друга как предмет и его зеркальное отражение.

Осью симметрии называется прямая линия, вокруг которой несколько раз повторяются равные части фигуры.

Инверсионной осью называется такая прямая линия, при повороте вокруг которой на некоторый определенный угол с последующим (или предварительным) отражением в центральной точке фигуры, как в центре инверсии, фигура совмещается сама с собой.

Все кристаллы при этом делятся на семь сингоний (от греческого "син" - вместе, "гония" - угол): триклинную, моноклинную, ромбическую, тригональную, тетрагональную, гексагональную и кубическую. В кристаллографии сингонией называется группа видов симметрии, обладающих одним или несколькими сходными элементами симметрии при одинаковом числе единичных направлений.

Одни и те же вещества при разных условиях могут образовывать совершенно разные кристаллические структуры, а следовательно, и разные минералы. Ярким примером служит углерод: если у него гексагональная сингония, то образуется графит, если кубическая - алмаз.

Кроме того, все физические свойства тесным образом связаны с симметрией. Она определяет, какими физическими свойствами может или не может обладать той или иной кристалл. Она диктует количество независимых величин, необходимых для полной характеристики данного физического свойства, и направления их измерений по отношению к элементам симметрии, т.е. определяет характер анизотропии физических свойств.

Симметрия пронизывает всю кристаллофизику и выступает как специфический метод исследования физических свойств кристаллов.

Поэтому основным методом кристаллографии является установление симметрии явлений, свойств, структуры и внешней формы кристаллов.

Приложение.

СИММЕТРИЯ КРИСТАЛЛОВ - свойство кристаллов совмещаться с собой при поворотах, отражениях, параллельных переносах либо при части или комбинации этих операций. внеш. формы (огранки) кристалла определяется симметрией его атомного строения, к-рая обусловливает также и симметрию физ. свойств кристалла.

Рис. 1. а - кристалл кварца; 3 - ось симметрии 3-го порядка, - оси 2-го порядка; б - кристалл водного метасиликата натрия; m - плоскость симметрии .

На рис. 1а изображён кристалл кварца. Внеш. его форма такова, что поворотом на 120° вокруг оси 3 он может быть совмещён сам с собой (совместимое равенство). Кристалл метасиликата натрия (рис. 1, б )преобразуется в себя отражением в плоскости симметрии m (зеркальное равенство). Если - функция, описывающая объект, напр. форму кристалла в трёхмерном пространстве или к--л. его свойство, а операция осуществляет преобразование координат всех точек объекта, то g является операцией, или преобразованием симметрии, а F - симметричным объектом, если выполняются условия:

В наиб. общей формулировке симметрия - неизменность (инвариантность) объектов и законов при нек-рых преобразованиях описывающих их переменных. Кристаллы - объекты в трёхмерном пространстве, поэтому классич. теория С. к.- теория симметричных преобразований в себя трёхмерного пространства с учётом того, что внутр. атомная структура кристаллов дискретная, трёхмерно-периодическая. При преобразованиях симметрии пространство не деформируется, а преобразуется как жёсткое целое. Такие преобразования паз. ортогональными или изометрическим и. После преобразования симметрии части объекта, находившиеся в одном месте, совпадают с частями, находящимися в др. месте. Это означает, что в симметричном объекте есть равные части (совместимые или зеркальные).

С. к. проявляется не только в их структуре и свойствах в реальном трёхмерном пространстве, но также и при описании энергетич. спектра электронов кристалла (см. Зонная теория ),при анализе процессов дифракции рентгеновских лучей, дифракции нейтронов и дифракции электронов в кристаллах с использованием обратного пространства (см. Обратная решётка )и т. п.

Группы симметрии кристаллов. Кристаллу может быть присуща не одна, а неск. . Так, кристалл кварца (рис. 1, а )совмещается с собой не только при повороте на 120° вокруг оси 3 (операция gi) , но и при повороте вокруг оси 3 на 240° (операция g 2), & также при поворотах на 180° вокруг осей 2 Х, 2 у, 2 W (операции g 3 , g 4 , g 5 ). Каждой операции симметрии может быть сопоставлен элемент симметрии - прямая, плоскость или точка, относительно к-рой производится данная операция. Напр., ось 3 или оси 2 x , 2 у, 2 w являются осями симметрии, плоскость т (рис. 1,б) - плоскостью зеркальной симметрии и т. п. Совокупность операций симметрии {g 1 , g 2 , ..., g n } данного кристалла образует группу симметрии в смысле матем. теории групп . Последоват. проведение двух операций симметрии также является операцией симметрии. В теории групп это обозначают как произведение операций:. Всегда существует операция идентичности g 0 , ничего не изменяющая в кристалле, наз. отождествлением, она геометрически соответствует неподвижности объекта или повороту его на 360° вокруг любой оси. Число операций, образующих группу G, наз. порядком группы.

Группы симметрии преобразований пространства классифицируют: по числу п измерений пространства, в к-рых они определены; по числу т измерений пространства, в к-рых объект периодичен (их соответственно обозначают), и по нек-рым др. признакам. Для описания кристаллов используют различные группы симметрии, из к-рых важнейшими являются точечные группы симметрии, описывающие внеш. форму кристаллов; их наз. также кристаллографич. классами; пространственные группы симметрии, описывающие атомную структуру кристаллов.

Точечные группы симметрии . Операциями точечной симметрии являются: повороты вокруг оси симметрии порядка N на угол, равный 360°/N (рис. 2, а); отражение в плоскости симметрии т (зеркальное отражение, рис. 2, б); инверсия (симметрия относительно точки, рис. 2, в); инверсионные повороты (комбинация поворота на угол 360°/N с одноврем. инверсией, рис. 2, г). Вместо инверсионных поворотов иногда рассматриваются эквивалентные им зеркальные повороты Геометрически возможные сочетания операций точечной симметрии определяют ту или иную точечную группу симметрии, к-рая изображается обычно в стереографич. проекции. При преобразованиях точечной симметрии по крайней мере одна точка объекта остаётся неподвижной - преобразуется сама в себя. В ней пересекаются все элементы симметрии, и она является центром стереографич. проекции. Примеры кристаллов, относящихся к различным точечным группам, даны на рис. 3.

Рис. 2. Примеры операций симметрии: а - поворот; б - отражение; в - инверсия; г - инверсионный поворот 4-го порядка; д - винтовой поворот 4-го порядка; е - скользящее отражение .

Рис. 3. Примеры кристаллов, принадлежащих к разным точечным группам (кристаллографическим классам): а - к классу m (одна плоскость симметрии); б - к классу (центр симметрии или центр инверсии); а - к классу 2 (одна ось симметрии 2-го порядка); г - к классу (одна инверсионно-поворотная ось 6-го порядка) .

Точечные преобразования симметрии описываются линейными ур-ниями

или матрицей коэффициентов

Напр., при повороте вокруг оси х 1 на угол- =360°/N матрица D имеет вид:

а при отражении в плоскости х 1 х 2 D имеет вид:

Число точечных групп бесконечно. Однако в кристаллах ввиду наличия кристаллич. решётки возможны только операции и соответственно оси симметрии до 6-го порядка (кроме 5-го; в кристаллич. решётке не может быть оси симметрии 5-го порядка, т. к. с помощью пятиугольных фигур нельзя заполнить пространство без промежутков). Операции точечной симметрии и соответствующие им элементы симметрии обозначаются символами: оси 1, 2, 3, 4, 6, инверсионные оси(центр симметрии или центр инверсии), (она же - плоскость симметрии т), (рис. 4).

Рис. 4. Графические обозначения элементов точечной симметрии: а - кружок - центр симметрии, оси симметрии, перпендикулярные плоскости чертежа; б - ось 2, параллельная плоскости чертежа; в - оси симметрии, параллельные или косо расположенные к плоскости чертежа; г - плоскость симметрии, перпендикулярная плоскости чертежа; д - плоскости симметрии, параллельные плоскости чертежа .

Для описания точечной группы симметрии достаточно задать одну или неск. порождающих её операций симметрии, остальные её операции (если они есть) возникнут в результате взаимодействия порождающих. Напр., для кварца (рис. 1, а) порождающими операциями являются 3 и одна из операций 2, а всего операций в этой группе 6. В международные обозначения групп входят символы порождающих операций симметрии. Точечные группы объединяются по точечной симметрии формы элементарной ячейки (с периодами а, Ь, с и углами) в 7 сингоний (табл. 1).

Группы, содержащие кроме гл. оси N плоскости симметрии т , обозначаются как N/m , если или Nm , если ось лежит в плоскости т . Если группа помимо гл. оси имеет неск. проходящих через неё плоскостей симметрии, то она обозначается Nmm .

Табл. 1.-Точечные группы (классы) симметрии кристаллов

Группы, содержащие лишь повороты, описывают кристаллы, состоящие только из совместимо равных частей (группы 1-го рода). Группы, содержащие отражения или инверсионные повороты, описывают кристаллы, в К-рых есть зеркально равные части (группы 2-го рода). Кристаллы, описываемые группами 1-го рода, могут кристаллизоваться в двух энантиоморфных формах («правой» и «левой», каждая из к-рых не содержит элементов симметрии 2-го рода), но зеркально-равных друг другу (см. Энантиоморфизм ).

Группы С. к. несут в себе геом. смысл: каждой из операций соответствует, напр., поворот вокруг оси симметрии, отражение в плоскости. Нек-рые точечные группы в смысле теории групп, учитывающей лишь правила взаимодействия операций в данной группе (но не их геом. смысл), оказываются одинаковыми, или изоморфными друг другу. Таковы, напр., группы 4 и, тт2 , 222. Всего имеется 18 абстрактных групп, изоморфных одной или нескольким из 32 точечных групп С. к.

Предельные группы. Ф-ции, к-рые описывают зависимость различных свойств кристалла от направления, имеют определённую точечную симметрию, однозначно связанную с группой симметрии огра-нения кристалла. Она либо совпадает с ней, либо выше неё по симметрии (Неймана принцип ).

В отношении макроскопич. свойств кристалл может описываться как однородная непрерывная среда. Поэтому многие из свойств кристаллов, принадлежащих к тем или иным точечным группам симметрии, описываются т. н. предельными точечными группами, содержащими оси симметрии бесконечного порядка, обозначаемые символом. Наличие оси означает, что объект совмещается с собой при повороте на любой, в т. ч. бесконечно малый, угол. Таких групп 7 (рис. 5). Т. о., всего имеется 32 + 7 = 39 точечных групп, описывающих симметрию свойств кристаллов. Зная группу симметрии кристаллов, можно указать возможность наличия или отсутствия в нём нек-рых физ. свойств (см. Кристаллофизика ).

Рис. 5. Стереографические проекции 32 кристаллографических и 2 икосаэдрических групп. Группы расположены в колонки по семействам, символы которых даны в верхнем ряду. В нижнем ряду указана предельная группа каждого семейства и изображены фигуры, иллюстрирующие предельную группу .

Пространственные группы симметрии . Пространственная симметрия атомной структуры кристаллов описывается пространственными группами симметрии . Они наз. также фёдоровскими в честь нашедшего их в 1890 Е. С. Фёдорова; эти группы были независимо выведены в том же году А. Шёнфлисом (A. Schoenflies). В противоположность точечным группам, к-рые были получены как обобщение закономерностей форм кристаллич. многогранников (С. И. Гессель, 1830, А. В. Гадолин, 1867), пространственные группы явились продуктом математическо-геом. теории, предвосхитившей эксперим. определения структуры кристаллов с помощью дифракции рентг. лучей.

Характерными для атомной структуры кристаллов операциями являются 3 некомпланарные трансляции а, b, с, к-рые и задают трёхмерную периодичность кристаллич. решётки. Кристаллич. решётка рассматривается как бесконечная во всех трёх измерениях. Такое матем. приближение реально, т. к. число элементарных ячеек в наблюдаемых кристаллах очень велико. Перенос структуры на векторы а, Ь, с или любой вектор где p 1 , p 2 , р 3 - любые целые числа, совмещает структуру кристалла с собой и, следовательно, является операцией симметрии (трансляционная симметрия).

Физ. дискретность кристаллич. вещества выражается в его атомном строении. Пространственные группы - это группы преобразования в себя трёхмерного однородного дискретного пространства. Дискретность заключается в том, что не все точки такого пространства симметрически равны друг другу, напр. атом одного и атом др. сорта, ядро и электроны. Условия однородности и дискретности определяет тот факт, что пространственные группы - трёхмерно периодические, т. е. любая группа содержит подгруппу трансляций Т - кристаллич. решётку.

Вследствие возможности комбинирования в решётке трансляций и операций точечной симметрии в группах кроме операций точечной симметрии возникают операции и соответствующие им элементы симметрии с трансляц. компонентой - винтовые оси различных порядков и плоскости скользящего отражения (рис. 2, д, е) .

В соответствии с точечной симметрией формы элементарной ячейки (элементарного параллелепипеда) пространственные группы, как и точечные, подразделяются на 7 кристаллографических сингоний (табл. 2). Дальнейшее их подразделение соответствует трансляц. группам и соответствующим им Враве решёткам . Решёток Браве 14, из них 7 - примитивные решётки соответствующих сингоний, они обозначаются Р (кроме ромбоэдрической R) . Другие-7 центриров. решёток: базо (боко) - центрированные А (центрируется грань bc), В (грань ас), С (аb); объёмноцентрнрованные I, гранецентрированные (по всем 3 граням) F . С учётом центрировки к оперирации трансляций t добавляются соответствующие центру центрирующие переносы t c . Если комбинировать друг с другом эти операции t + t с и с операциями точечных групп соответствующей сингоний, то получаются 73 пространственные группы, наз. симморфными.

Табл. 2.-Пространственные группы симметрии

На основе определённых правил из симморфных пространственных групп можно извлечь нетривиальные подгруппы, что даёт ещё 157 несимморфных пространственных групп. Всего пространственных групп 230. Операции симметрии при преобразовании точки х в симметрично равную ей (а значит. и всего пространства в себя) записываются в виде: , где D - точечные преобразования, - компоненты винтового переноса или скользящего отражения, - операции трансляц. группы Браве. Операции винтовой симметрии и соответствующие им элементы симметрии - винтовые оси имеют угл. компоненту (N = 2, 3, 4, 6) и трансляционную t s = tq/N , где t - трансляция решётки, поворот на происходит одновременно с трансляцией вдоль оси Ж, q - индекс винтового поворота. Общий символ винтовых осей N q (рис. 6). Винтовые оси направлены вдоль гл. осей или диагоналей элементарной ячейки. Оси 3 1 и 3 2 , 4 1 и 4 3 , 6 1 и 6 5 , 6 2 и 6 4 соответствуют попарно правым и левым винтовым поворотам. Кроме операции зеркальной симметрии в пространственных группах возможны также плоскости скользящего отражения а, Ь, с: отражение сочетается с переносом на половину соответствующего периода решётки. Переносу на половину диагонали грани ячейки соответствует т. н. клиноплоскость скольжения n, кроме того, в тетрагональных и кубич. группах возможны «алмазные» плоскости d .

Рис. 6. а - Графические обозначения винтовых осей, перпендикулярных плоскости рис.; б - винтовая ось, лежащая в плоскости рис.; в - плоскости скользящего отражения, перпендикулярные плоскости рис., где а, b, с - периоды элементарной ячейки, вдоль осей которой происходит скольжение (трансляционная компонента а/2), п - диагональная плоскость скользящего отражения [трансляционная компонента (а + b)/2], d - алмазная плоскость скольжения ; г - то же в плоскости рисунка .

В табл. 2 даны интернациональные символы всех 230 пространственных групп в соответствии с их принадлежностью к одной из 7 сингоний и классу точечной симметрии.

Трансляц. компоненты операций микросимметрии пространственных групп макроскопически в точечных группах не проявляются; напр., винтовая ось в огранке кристаллов проявляется как соответствующая по порядку простая поворотная ось. Поэтому каждая из 230 группмакроскопически сходственна (гомоморфна) с одной из 32 точечных групп. Напр., на точечную группу- ттт гомоморфно отображаются 28 пространственных групп.

Обозначения Шёнфлиса пространственных групп - это обозначение соответственной точечной группы (напр., , табл. 1), к-рому сверху приписан принятый исторически порядковый номер, напр. . В международных обозначениях указывается символ решётки Браве и порождающие операции симметрии каждой группы - и т. д. Последовательность расположения пространственных групп в табл. 2 в международных обозначениях соответствует номеру (верхнему индексу) в обозначениях Шёнфлиса.

На рис. 7 дано изображение пространств. группы - Рпта согласно Интернациональным кристаллографич. таблицам. Операции (и соответствующие им элементы) симметрии каждой пространственной группы, указываемые для элементарной ячейки, действуют на всё кристаллич. пространство, всю атомную структуру кристалла и друг на друга.

Рис. 7. Изображение группы- Рпта в Интернациональных таблицах .

Если задать внутри элементарной ячейки к--н. точку х (x 1 x 2 x 3) , то операции симметрии преобразуют её в симметрично равные ей точки во всём кристаллич. пространстве; таких точек бесконечное множество. Но достаточно описать их положение в одной элементарной ячейке, и эта совокупность уже будет размножаться трансляциями решётки. Совокупность точек, выводимых из данной операциями g i группы G - х 1 , x 2 ,...,x n-1 , наз. правильной системой точек (ПСТ). На рис. 7 справа дано расположение элементов симметрии группы, слева - изображение ПСТ общего положения этой группы. Точки общего положения - это такие точки, к-рые не расположены на элементе точечной симметрии пространственной группы. Число (кратность) таких точек равно порядку группы. Точки, расположенные на элементе (или элементах) точечной симметрии, образуют ПСТ частного положения и обладают соответственной симметрией, количество их в целое число раз меньше кратности ПСТ общего положения. На рис. 7 слева кружками указаны точки общего положения, их внутри элементарной ячейки 8, символы «+» и «-», «1/2+» и «1/2-» означают соответственно координаты +z, -z, 1/2 + z, 1/2 - z. Запятые пли их отсутствие означают попарное зеркальное равенство соответствующих точек относительно плоскостей симметрии т, имеющихся в данной группе при у = 1/4 и 3/4. Если же точка попадает на плоскость т, то она этой плоскостью не удваивается, как в случае точек общего положения, и число (кратность) таких точек частного положения 4, их симметрия -m. То же имеет место при попадании точки в центры симметрии.

Для каждой пространственной группы имеются свои совокупности ПСТ. Правильная система точек общего положения для каждой группы одна. Но нек-рые из ПСТ частного положения могут оказаться одинаковыми для различных групп. В Интернациональных таблицах указаны кратность ПСТ, их симметрия и координаты и все др. характеристики каждой пространственной группы. Важность понятия ПСТ состоит в том, что в любой кристаллич. структуре, принадлежащей данной пространственной группе, атомы или центры молекул располагаются по ПСТ (одной или нескольким). При структурном анализе распределение атомов по одной или неск. ПСТ данной пространственной группы производится с учётом хим. ф-лы кристалла и данных дифракц. эксперимента, позволяет находить координаты точек частных или общих положений, в к-рых расположены атомы. Поскольку каждая ПСТ состоит из одной или кратного числа решёток Браве, то и расположение атомов можно представлять себе как совокупность «вдвинутых друг в друга» решёток Браво. Такое представление эквивалентно тому, что пространственная группа содержит в себе как подгруппу трансляц. группу Браве.

Подгруппы групп симметрии кристаллов . Если часть операции к--л. группы сама образует группу G r (g 1 ,...,g m), , то последняя наз. подгруппой первой. Напр., подгруппами точечной группы 32 (рис. 1, а) являются группа 3 и группа 2 . Также и среди пространств. групп существует иерархия подгрупп. Пространственные группы могут иметь в качестве подгрупп точечные группы (таких пространственных групп 217) и подгруппы, к-рые являются пространственными группами более низкого порядка. Соответственно существует иерархия подгрупп.

Роль пространственных групп симметрии кристаллов . Пространственные группы симметрии кристаллов- основа теоретич. кристаллографии , дифракционных и иных методов определения атомной структуры кристаллов и описания кристаллич. структур.

Дифракционная картина, получаемая методом рентгенографии, нейтронографии или электронографии ,позволяет установить симметрийные и геом. характеристики обратной решётки кристалла, а следовательно и самой структуры кристалла. Так определяют точечную группу кристалла и элементарную ячейку; по характерным погасаниям (отсутствие определённых дифракционных рефлексов) определяют тип решётки Браве и принадлежность к той или иной пространственной группе. Размещение атомов в элементарной ячейке находят по совокупности интенсивностей дифракционных рефлексов.

Большую роль играют пространственные группы в кристаллохимии . Определено более 100 тыс. кристаллич. структур неорганич., органич. и биологич. соединений. Любой кристалл относится к одной из 230 пространственных групп. Оказалось, что почти все пространственные группы реализованы в мире кристаллов, хотя одни из них встречаются чаще, другие реже. Имеется статистика распространённости пространственных групп по различным видам хим. соединений. Пока не найдены среди исследованных структур лишь 4 группы: Рсс2, P4 2 cm, P4nc 1 , Р6тп . Теория, объясняющая распространённость тех пли иных пространственных групп, учитывает размеры составляющих структуру атомов, понятия плотной упаковки атомов или молекул, роль «упаковочных» элементов симметрии - плоскостей скольжения и винтовых осей.

В физике твёрдого тела используется теория представлений групп с помощью матриц и спец. ф-ций, для пространственных групп эти ф-ции периодичны. Так, в теории структурных фазовых переходов 2-го рода пространственная группа симметрии менее симметричной (низкотемпературной) фазы является подгруппой пространственной группы более симметричной фазы и фазовый переход связан с одним из неприводимых представлений пространственной группы высокосимметричной фазы. Теория представлений позволяет также решать задачи динамики кристаллической решётки , её электронной и магн. структур, ряда физ. свойств. В теоретич. кристаллографии пространственные группы позволяют развить теорию разбиения пространства на равные области, в частности полиэдрические.

Симметрия проекций, слоев и цепей . Проекции кристаллич. структур на плоскость описываются плоскими группами, их число - 17. Для описания трёхмерных объектов, периодических в 1 или 2 направлениях, в частности фрагментов структуры кристаллов, могут быть использованы группы - двумерно периодические и - одномерно периодические. Эти группы играют важную роль в изучении биологич. структур и молекул. Напр., группыописывают строение биологич. мембран, группы- цепных молекул (рис. 8, а) , палочкообразных вирусов, трубчатых кристаллов глобулярных белков (рис. 8, б) , в к-рых молекулы уложены согласно спиральной (винтовой) симметрии, возможной в группах (см. Биологический кристалл ).

Рис. 8. Объекты со спиральной симметрией: а - молекула ДНК; б - трубчатый кристалл белка фосфорилазы (электронно-микроскопический снимок, увеличение 220 000) .

Структура квазикристаллов . Квазикристалля (напр., А1 86 Мn 14) имеют икосаэдрич. точечную симметрию (рис. 5), к-рая невозможна в кристаллнч. решётке. Дальний порядок в квазикристаллах - квазипериодический, описываемый на основе теории почти периодич. ф-ций. Структура квазикристаллов может быть представлена как проекция на трёхмерное пространство шестимерной периодич. кубич. решётки с осями 5-го порядка. Квазикристаллы с пятимерной симметрией в высшем измерении могут иметь 3 типа решёток Браве (примитивную, объёмноцентрированную и гранецентрированную) и 11 пространственных групп. Др. возможные типы квазикристаллов - укладки в стопку двумерных сеток атомов с осями 5-, 7-, 8-, 10-, 12-го... порядков, с периодичностью вдоль третьего перпендикулярного сеткам направления.

Обобщённая симметрия . В основе определения симметрии лежит понятие равенства (1,б) при преобразовании (1,а). Однако физически (и математически) объект может быть равен себе по одним признакам и не равен по другим. Напр., распределение ядер и электронов в кристалле антиферромагнетика можно описать с помощью обычной пространственной симметрии, но если учесть распределение в нём магн. моментов (рис. 9), то «обычной», классич. симметрии уже недостаточно. К подобного рода обобщениям симметрии относятся а н т и с и м м е т р и я и цветная сниметрия.

Рис. 9. Распределение магнитных моментов (стрелки) в элементарной ячейке ферримагнитного кристалла, описываемое с помощью обобщённой симметрии .

В антисимметрии в дополнение к трём пространственным переменным х 1 , х 2 , х 3 вводится добавочная, 4-я переменная . Это можно истолковать таким образом, что при преобразовании (1,а) функция F может быть не только равна себе, как в (1,б), но и «антиравна» - изменит знак. Существует 58 групп точечной антисимметрии и 1651 пространственная группа антисимметрии(шубнпковские группы).

Если добавочная переменная приобретает не два значения, а больше (возможны 3,4,6,8, ..., 48) , то возникает т. н. цветная симметрия Белова.

Так, известна 81 точечная группа и 2942 группы . Осн. приложения обобщённой симметрии в кристаллографии - описание магн. структур.

Найдены и др. группы антисимметрии (кратной и др.). Теоретически выведены и все точечные и пространственные группы четырёхмерного пространства и более высоких измерений. На основе рассмотрения симметрии (3 + К)-мерного пространства можно также описывать несоразмерные в трёх направлениях модулиров. структуры (см. Несоразмерная структура ).

Др. обобщение симметрии - симметрия подобия, когда равенство частей фигуры заменяется их подобием (рис. 10), криволинейная симметрия, статистич. симметрия, вводимая при описании структуры разупорядоченных кристаллов, твёрдых растворов, жидких кристаллов и др.

Рис. 10. Фигура, обладающая симметрией подобия .

Лит.: Шубников А. В., К о п ц и к В. А., Симметрия в науке и искусстве, 2 изд., М., 1972; Федоров E.С., Симметрия и структура кристаллов, М., 1949; Шубников А. В., Симметрия и антисимметрия конечных фигур, М., 1951; International tables for X-ray crystallography, v. 1 - Symmetry groups, Birmingham, 1952; Ковалев О. В., Неприводимые представления пространственных групп, К., 1961; В е й л ь Г., Симметрия, пер. с англ., М., 1968; Современная кристаллография, т. 1 - Вайнштейн Б. К., Симметрия кристаллов. Методы структурной кристаллографии, М., 1979; Г а л и у л и н Р. В., Кристаллографическая геометрия, М., 1984; International tables for crystallography, v. A - Space group symmetry, Dordrecht - , 1987. Б . К. Вайнштейн .

В структуре кристаллов к конечным преобразованиям симметрии, входящим в точечную группу симметрии, добавляются еще бесконечные симметрические преобразования.

Основное бесконечное преобразование - трансляция, т.е. бесконечно повторяющийся перенос вдоль одной прямой на одно и тоже определенное расстояние называемое периодом трансляции. Сочетание трансляций с каждым из элементов симметрии генерирует новые элементы симметрии, бесконечно повторяющиеся в пространстве. Так, совокупность совместно действующих плоскости симметрии и параллельного ей переноса на величину равную половине периода трансляции вдоль плоскости - это плоскость скользящего отражения. Симметрическое преобразование плоскостью скользящего отражения можно описать, указав, как при этом изменяются координаты произвольной точки X, Y, Z. Совокупность оси симметрии и переноса вдоль этой оси, действующих совместно дает винтовую ось симметрии. Винтовые оси в кристаллическом пространстве могут быть только порядков 2,3,4 и 6. Различают левые и правые винтовые оси.

Для каждой структуры характерен ее набор элементарных трансляций или трансляционная группа, которая определяет пространственную решетку.

В зависимости от отношения величин и взаимной ориентации трех основных трансляций а, в, с получаются решетки, отличающиеся друг от друга по своей симметрии. Симметрия органичивает число возможных решеток. Все кристаллические структуры описываются 14 трансляционными группами, соответствующими 14 решеткам Бравэ. Решеткой Бравэ называется бесконечная система точек, которая образуется трансляционным повторением одной точки.

14 решеток Бравэ отличаются друг от друга по форме элементарных ячеек и по симметрии и подразделяются на 6 сингоний (см. таблицу).

Элементарные ячейки в решетках Бравэ выбираются так, чтобы 1) их симметрия соответствовала симметрии всей решетки (точнее; она должна совпадать с симметрией голоэдрического класса той системы, к которой относится кристалл), 2) число прямых углов и равных сторон было максимальным и 3) объем ячейки минимальным.

В структуре кристалла решетки Вравэ могут быть вставлены одна в другую, а в узлах различных решеток могут стоять как одинаковые, так и различные атомы, как сферически симметричные, так и имеющие реальную кристаллографическую симметрию. Все типы структур описываются 230 пространственными группами симметрии, которые образуются из сочетаний элементов симметрии бесконечных структур. (Пространственной группой симметрии называется сочетание всех возможных преобразований симметрии кристаллической структуры).

Умножение элементов симметрии структур подчиняется теоремам 1-6. Кроме того, из-за добавления бесконечных повторений появляются новые сочетания.

Теорема 7. Последовательное отражение в двух параллельных плоскостях симметрии эквивалентно трансляции на параметр t=2а, где а-расстояние между плоскостями..

Теорема 7а . Любую трансляцию t можно заменить отражением в двух параллельных плоскостях, относящихся друг от друга на расстояние T/ 2.

Теорема 8. Плоскость симметрии и перпендикулярная к ней трансляция с параметром t порождают новые "вставленные" плоскости симметрии, параллельные порождающей, аналогичные ей по типу и отстоящие от нее.

Теорема 9 . Плоскость симметрии и трансляция t, составляющая с плоскостью угол , порождают плоскость скользящего отражения, параллельную порождающей и отстоящую от нее в сторону трансляции на величину(t /2), sinвеличина скольжения вдоль порожденной плоскости равнаt*cos

Теорема 10. Ось симметрии с углом поворота и перпендикулярная к ней трансляция Т порождает такую же ось симметрии, параллельную данной, обстоящую от нее на расстояние (t/2) sin() и расположенную на линии, перпендикулярной к трансляцииt вее середине.

Теорема 11. и переносом t и перпендикулярная к ней трансляция t порождают винтовую ось с тем же углом и тем же переносом, параллельную данной, отстоящую от нее на(t/2) sin (/2) и расположенную на линии, перпендикулярной к трансляции t в ее середине.

Теорема 12 . Ось симметрии с углом поворота и трансляция t составляющая с ней угол , порождают винтовую ось симметрии.

Теорема 13. Винтовая ось симметрии с углом поворота и переносом t 1 и трансляция t, составляющая с осью угол порождает винтовую ось симметрии с тем же углом поворота.

Теорема 14 . Инверсионно- поворотная ось с углом поворота и перпендикулярная к ней трансляция порождают ту же инверсионно -поворотную ось, параллельную порождающей.

Теорема 15 . Инверсионно - поворотная ось с углом поворота и трансляция , составляющая с этой осью угол , порождают инверсионную ось с тем же поворотом параллельную данной.

ЗАДАЧИ

1. Записать матричное представление всех операций симметрии, входящих в точечную группу mmm.

2. Найти матричное представление и порядок группы симметрии низкотемпературной модификации кварца.

3. Известна теорема Эйлера: равнодействующей двух пересекающихся осей симметрии является третья ось симметрии, проходящая через точку пересечения первых двух. Пользуясь матричным представлением элементов симметрии, проиллюстрировать теорему Эйлера на примере класса 4 2 2.

4. Кристалл поворачивают на 90° с последующим отражением в центре инверсии, затем поворачивают на 180° вокруг направления, перпендикулярного оси первого поворота. Найти матричное представление операции симметрии, которая приводит к тому же результату.

5. Кристалл поворачивают на 120°, затем отражают в центре инверсии. Найти матричное представление операции симметрии, которая приводит к тому же результату. В группу какого элемента симметрии входит эта операция?

Все сведения о кристаллах, необходимые для решения задач, см. в таблицах, помещенных в конце описания.

6. Используя матричное представление элементов симметрии, найти такую операцию симметрии, действие которой давало бы тот же результат, что и действие двух осей второго порядка, пересекающихся под углом 90°.

7. Найти матричное представление операции симметрии, действие которой дает тот же результат, что и действие осей второго порядка, расположенных под углом 60° друг к другу. В группу какого элемента симметрии входит эта операция?

8. Найти матричное представление и порядок точечной группы симметрии дигидрофосфата калия (КДР) для стандартного и нестандартного (4m2) выбора кристаллофизических осей координат.

9. Найти матричное представление точечной группы симметрии 6 2 2.

10. Найти матричное представление и порядок группы 6.

11. Пользуясь матричным представлением операций симметрии, проверить справедливость теоремы ЭЙЛЕРА НА ПРИМЕРЕ точечной группы 2 2 2,

12. Убедиться в справедливости теоремы Эйлера на примере осей второго порядка, располагающихся под углом 45° друг к другу.

13. Каков порядок следующих групп симметрии: m т , 2 2 2, 4 m m, 422?

14. Записать систему генераторов для группы 4/mmm.

15. На примере точечной группы симметрии 2/m проверить, выполняются ли все групповые аксиомы.

16. Используя матричное представление операций симметрии, проверить справедливость теоремы: сочетание оси четного порядка и перпендикулярной ей плоскости дает центр симметрии.

17. Доказать, что в кристаллической решетке отсутствует ось симметрии пятого порядка.

18. Чему равно число атомов в элементарной ячейке в случае а) простой, б) объемноцентрированной и в) гранецентрированной кубических решеток?

19. Чему равно число атомов в элементарной ячейке гекcагональной плотноупакованной решетки?

20. Определить отрезки, которые отсекает на осях решетки плоскость (125).

21. Найти индексы плоскостей, проходящих через узловые точки кристаллической решетки с координатами 9 10 30, если параметры решетки а=3, b =5 и с==6.

22. Даны грани (320) и (11О). Найти символ ребраих пересечения,

23. Даны два ребра и . Найти символ грани, в которой они лежат одновременно.

24. Положение плоскостей в гексагональной системе определяется с помощью четырех индексов. Найти индекс i в плоскостях (100), (010), (110) и (211) гексагональной системы.

25. Элементарная ячейка магния принадлежит к гексагональной системе и имеет параметры a=3,20 и с=5,20.Определить векторы обратной решетки.

26. Выразить углы между векторами обратной решетки через углы прямой решетки.

27. Показать, что решетка, обратная кубической объемноцентрированной, будет кубической гранецентрированной.

28. Найти векторы обратной решетки для кристалла кальцита (СаСО 3), если a =6,36 , =46°6".

29. Доказать, что расстояние между плоскостями (hkl ) решетки кристалла равно обратной величине длины вектора r*hkl из начала координат в точку hkl обратной решетки.

30. В триклинной решетке кианита (Al 2 O 3 , SiO 2) параметры a, b, c и углы , , элементарной ячейки соответственно равны 7,09; 7,72; 5,56 и; 90°55 ; 101°2; 105°44 . Определить расстояние между плоскостями (102).

31. Чему равны расстояния между плоскостями (100), (110) и (111) в кубической решетке с параметром a

32. Определить угол между плоскостями (201) и (310) в ромбической сере с параметрами решетки a=10,437 ,b =12,845 и,С. =24,369

33. Вычислить угол между плоскостями (111) и (102) тетрагонального кристалла галлия с параметрами решетки a=4,50 ,c= 7.64 8.

34. Найти угол, образуемый гранями (100) и (010) кубического кристалла.

35. Доказать, что в кубическом кристалле любое направление перпендикулярно к плоскости (hkl ) с теми же значениями индексов Миллера.

36. Определить угол между телесной диагональю и ребром куба.

37. Определить угол между двумя направлениями и в кристалле триглицинсульфата ((NH 2 CH 2 COOH) 3 *H 2 SO 4) с параметрами элементарной ячейки a=9,42,b =12,64,c=5,73 и углом моноклинности=ПО°23 .